Главная страница Физика полупроводников [0] [1] [2] [3] [4] [5] [6] [ 7 ] [8] [9] [10] [11] [12] [13] [14] [15] [16] [17] [18] [19] [20] [21] [22] [23] [24] [25] [26] [27] [28] [29] [30] [31] [32] [33] [34] [35] [36] [37] [38] [39] [40] [41] [42] [43] Потенцируя (3.24), получаем У1 - Уо ехр = ехр - 1. (3.26) Подставляя (3.14) и (3.176) в (3.10), находим тождественное соотношение -ksIpcy. (3 27) Интегрируя (3.18) и используя (3.176) и краевые условия, находим у -ln(l--y) = const - = const--\- f kdT. (3.19) Интегрируя уравнение (3.10) с учетом (3.12) и (3.14), имеем - = -/f- (3.20) Подставляя (3.18) в (3.20) и интегрируя, получим х = -у-1п(1+y) + const. (3.21) Краевые условия в используемых обозначениях имеют вид yTO = yUo = 3o. (3-22а) 3(7o) = yU =Уг (3.226) Используя (3.22), получим из (3.19) Аналогично из (3.21) находим 1 + у, Подставляя (3.24) в (3.23). имеем Ь-Уо = § + ./1"Т. (3.25) другое соотношение получается в результате интегрирования (3.176): г, г, j kdT = c f dT. (3.28) To To Решая теперь систему уравнений (3.25) и (3.26) и используя тождества (3.27) и (3.28), после несложных преобразований находим искомое строгое решение задачи -knS 0 dx dT - k,s Ь + т Ь + !т -ft-. г, г, k=-JkdT- 4==±.f.dT. (3.29a) (3.296) (3.30) Формулы (3.29) являются прямым обобщением формул (3.7) и отличаются от последних лишь тем, что вместо постоянных /г и X в (3.29) входят соответствующие эффективные значения /гих, определенные равенствами (3.30). Поэтому дальнейшие выкладки полностью совпадают с проделанными ранее, и в том же приближении, в каком справедливы формулы (3.9), получаем f kdT-Pp--I fxdT, (3.31а) f, Го 1[=т/kdT + Ppl + I f xdT. (3.316) То То Пример 2. Пусть теперь /г = const; т = const; P = gT. (3.32а) (3.326) dy X rfr . ЧГ ~~2gk4t У получаем окончательно dr = r2 + f - " t Интегрируя же (3.34), находим In (г --1-2) = arctg -\- const. (3.34) (3.35) Интегрируя (3.10) с учетом (3.14) и (3.33а), получаем - = -/<. (3.36) Подставляя (3.34) в (3.36) и интегрируя, находим 2ks I г . (3.37) Краевые условия задачи в используемых обозначениях имеют вид гт = г\ = г, (3.38а) r{T)=rl, =г. (3.386) Используя (3.38), получим из (3.35) il(i±i) ,2 arctg - - arctg - Tf L Tf T J (3.39) где = const. Обозначим г=2у + х. (3.33а) Y = Y4gk - х2. (З.ЗЗб) Используя (3.32), находим из (3.15): gk dy Igk 1 + у\ где t теперь попросту равно хТ. Пользуясь обозначениями (3.33) и имея в виду, что согласно этим обозначениям [0] [1] [2] [3] [4] [5] [6] [ 7 ] [8] [9] [10] [11] [12] [13] [14] [15] [16] [17] [18] [19] [20] [21] [22] [23] [24] [25] [26] [27] [28] [29] [30] [31] [32] [33] [34] [35] [36] [37] [38] [39] [40] [41] [42] [43] 0.0285 |