ТаблицаЗ.г •

Электрические характеристики воздушных линий и пар жил кабелей на частоте 800 Гц

Тип линии

Диаметр провода d, мм

5«

о- м : а s

> SS

н :s а:

BQ S g

is -

Воздушная (бронзовый или медный проводник)

Пара жил кабеля (медный провод с бумажной, воздушной или полиэтиленовой изоляцией)

0.4St HI* 0.6 St HI* 0,8 St in* 0.9StIII*

12 5,44 3,16 2,16

130 73,2 56.2

1** 1*.

1** 1*.

1 1 1 1

2,2 2,0 1.9 1.8

0.7 0,7 0.7 0.7

5.4 6,0 6,4 6,7

36 42 42 34

0.076 0,043 0.027 0,02

1,4 1.0 0,74 0.61

-1.1 -1.0 -1.0 -1.0

-9.5 -6,8 -5,2 -4.1

775 616 560 526

1288 785 588 576

-23.: 14.; -9.3 -6.8

-44.6 -44.2 -43.6 -43,2

3i75 3,54 3.47 3.47

33,0 23,6 18.0 14.3

3.2 3.4 3.4 3.5

16,7 12.1 9.4 7.6

* Обозначение St указывает на звездообразную скрутку кабеля, а цифры при нем (I или III) - на группу по величине взаимной связи [3.8].

** Среднее значение. В зависимости от погоды (сухая, дождливая, иней) проводимость мо}!ет изменяться в пределах от 0.1 до 100 мкСм/км.

Как видно из рис. 3.4а, коэффициент затухания в соответствии с (3.3) сначала, для низких частот, возрастает пропорционально затем менее круто и для высоких частот, на которых уже действует скин-эффект, онова, как lf. Время пробега волны (рис. 3,4б) - как удельное время распространения фазы, так и ГВЗ - вначале согласно (3.3) уменьшается с возрастанием частоты и примерно при 50 кГц достигает постоянного значения около 5 мкс/км.

Модуль волноюго сопротивления (рис. 3.4в) с увеличением частоты согласно (3.5) примерно до 10 кГц уменьшается, как

1/ а приблизительно со 100 кГц практически уже не меняется и.составляет около 150 Ом. В этой области (выше 100 кГц) фазовый угол волнового сопротивления приблизительно равен нулю по (3.6), т. е. мнимая часть волнов1ого сопротивления (рис. 3.46) пренебрежимо мала по сравнению с его вещественной частью (рис. 3.4г), иначе говоря, волновое сопротивление здесь приблизительно вещественно. Таким образом, если линия замкнута на сопротивление около 150 Ом, то на частотах свыше 100 кГц можно использовать характеристики затухания и времени запаздывания, приведенные на рис. 3.4а, б. При частотах ниже 100 кГц приведенные на этих рисунках значения справедливы лишь в том случае, если линия замкнута на соответствующее данной частоте волновое сопротивление и если рассматриваемая область частот так мала, что волновое сопротивление можно считать приближенно -ПОСТОЯННЫМ. Если же это не так, то зависимость затухания и ГВЗ от частоты должна быть рассчитана с учетом определенной длины кабеля и сопротивления нагрузки.

На Следующих рисунках показано затухание, раосчитанное по модулю отношения напряжений на передающем (Оо) и приемном iOz) концах линий, и ГВЗ, вычисленное по OolO для различных значений сечения провода, длины линии и сопротивления нагрузки в зависимости от частоты. При этом положены в основу данные табл. 3.2 и учитывается скин-эффект.

На рис. 3.5 и 3.6 показаны частотные характеристики затухания и ГВЗ при сопротивлении нагрузки линии 600 Ом, обычном для телефонных сетей. Обнаруживается, что в полосе ТЧ, т. е. в диапазоне частот от 300 до 3400 Гц, неравномерность ГВЗ - отличие ГВЗ от его значения при определенной частоте в интересующем нас диапазоне (в полосе от 300 до 3400 Гц можно, например, выбрать 3,4 кГц) - менее 300 мкс "и, следовательно, незначительна по сравнению с высокочастотными каналами (см. разд. 3.2.2.4). Неравномерность ГВЗ и затухания будет меньше, если жильные .

• Эти зависимости можно рассчитать, используя заданное выражение с Шчетои значений величин из табл. 3.2.

<5>

10 2 5 1оЗ 2

5 Ю" 2 Частота-

5 JO 2 5 10 Гц

Рис. 3.4. Частотные характеристики низкочастотных кабелей St III (см. табл. 3.2) с различным диаметром жил и с разными изолирующими материалами: а) коэффициента затухания а; б) удельного времени распространения фазы Хр (кривые 2, 3); удельного группового времени замедления tg (кривые 4, 5, 6) (из-за недостатка места на графике показаны только кривые для изоляции из сплошного полиэтилена); в) модуля волнового сопротивления \Zw\; г) вещественной части волнового сопротивления Zr; д) мнимой части волнового сопротивления Zj