ПуЛЬСЗ ТОКЗ /am

режим В позволяет получить большую полезную мощность. При отсутствии полезного сигнала на входе ток покоя равен нулю и энергия от источника не потребляется, поэтому к. п. д. в режиме В возрастает и составляет 50-60%.

В режиме В в течение отрицательного полупериода сигнала на сетке происходит отсечка анодного тока (/а=0). Для характеристики режимов с отсечкой анодного тока введено понятие «угол отсечки», под которым понимают половину той части периода сигнала, в течение которой анодный ток протекает через лампу. В режиме В угол отсечки 0=90°. При этом режиме в анодном токе отсутствуют импульсы тока, соответствующие отрицательным полуволнам сигнала на сетке лампы, поэтому нелинейные искажения достигают 50%- Для получения неискаженной формы кривой анодного тока применяют специальные двухтактные- схемы усилителей. Режим В используется в выходных каскадах мощных усилителей.

Режим С (рис. 13.7, б) характеризуется тем, что напряжение смещения Ее по абсолютному значению берется больше напряжения запирания f/csan. Анодный ток в этом режиме протекает меньше половины периода сигнала (в<90°).

С уменьшением продолжительности тока через лампу в режиме С по сравнению с режимом В уменьшается постоянная составляющая анодного тока, поэтому сокращается потребление энергии от источника. В режиме С на вход подаются сигналы с большой амплитудой, вследствие чего велика выходная мощность. Практически к. п. д. в режиме С составляет 65-85%. Искажения формы кривой анодного тока в этом режиме велики, их не удается скомпенсировать даже применением двухтактных схем. Поэтому режим С нежелателен в усилителях звуковой частоты и предпочтителен в мощных каскадах передатчиков.

Графоаналитический способ выбора режима. Графоаналитический способ позволяет правильно выбрать режим работы лампы по семейству статических характеристик и определить основные параметры схемы. Наиболее полный анализ режима можно произвести по семейству выходных характеристик лампы. Предположим, заданными являются: семейство анодных характеристик (рис. 1к3.8), напряжение анодного источника питания £а и сопротивление нагрузки Ra.- Если Еа. и Ra неизвестны, их можно выбрать исходя из рекомендуемого типового режима работы лампы.

1. Строим нагрузочную характеристику ав. Чтобы мощность рассеяния на аноде не превышала допустимую, нагрузочная прямая не должна пересекать кривую Радоп. Примем £а=280 В, Яа= =1.14 кОм, тогда

/а = EJJR = 280:14-103 = 20- Ю-ЗД = 20 мА.

На оси абсцисс откладываем fa = 280 В (точка Л), а на оси ор--динат /а=20 мА (точка В) и соединяем их прямой АВ. Полученная

Рис. 13.8. Графическое представление работы лампы в усилительном каскаде

нагрузочная прямая АВ проходит ниже кривой -Радош следовательно, такой режим работы лампы допустим.

2. Примем отрицательное смещение на сетке Ec=Uc=-4 В, чтобы при значительной амплитуде сигнала на сетке обеспечить работу без сеточного тока. Пересечение статической характеристики, снятой при Uc = -4 В, с нагрузочной прямой АВ определит рабочую точку О.

3. Амплитуду переменного напряжения сигнала на сетке примем f/cm=4 В, что не превышает напряжения смещения. Строим график переменного напряжения Ис=ф(0. подаваемого на сетку. При выбранной амплитуде сигнала f/cm=4 В напряжение на сетке будет изменяться в пределах от О (точка а) до -8 В (точка в), следовательно, участок ав нагрузочной характеристики будет рабочим.

4. Вычислим мощность, рассеиваемую на аноде в режиме покоя. Для этого проектируем точку О на оси координат и определим постоянную составляющую анодного тока ho и напряжение Uao-

Рао = hoao = 9-10-3-160 = 1.44 Вт < Яаяоп = 2:Вт.

5. Проектируя точки с и е на оси координат, находим амплитудные значения тока lam и напряжения Uam, по которым определяем коэффициент усиления каскада по напряжению Дн в выбранном режиме:

и выходную мощность, выделяющуюся на нагрузке,

Py?=l/2/amfam = (l/2)5-10-3.60= 150-10-3 Вт = 150 мВт.

Если же амплитудные значения токов hm и напряжений Uam неодинаковы, определяем их средние значения.

§ 13.5. Междуэлектродные емкости триодов

В триодах различают междуэлектродные емкости между сеткой и катодом Сек (рис. 13.9, а), анодом и катодом Ск, анодом и сеткой Сас- Значения емкостей определяются размерами соответствующих электродов, их держателей и вводов, а также расстоянием между ними. Чем больше размеры рабочих поверхностей указанных конструктивных элементов и чем меньше расстояние между ними, тем больше междуэлектродные емкости. В лампах малой мощности междуэлектродные емкости сравнительно невелики и составляют единицы пикофарад. В мощных лампах они достигают 20-50 пФ и более.

Междуэлектродные емкости в рабочем режиме лампы отличаются от значений этих емкостей при холодном катоде, обычно приводимых в справочниках по лампам. Одной из причин изменения междуэлектродных емкостей при разогреве ламны является изменение размеров электродов и междуэлектродных расстояний, а также диэлектрической постоянной стекла ножки и баллона лампы. Другой причиной, вызывающей увеличение (на 30-50%) внутрилампо-вых емкостей в рабочем режиме, является перераспределение потенциала между электродами вследствие образования пространственного заряда. За счет объемного заряда наибольшее увеличение получает емкость Сек-

В усилительных каскадах с изменяющимися напряжениями в цепях сетки и анода через междуэлектродные емкости возникают емкостные токи, которые влияют на рабочий режим лампы и изменяют ее усиление.

Влияние внутриламповых емкостей на работу триода в усилительном каскаде рассмотрим при помощи его эквивалентной схемы (рис. 13.9,6), в которой лампа заменена эквивалентным генератором с э. д. с. pt7c и внутренним сопротивлением Ri. Кроме активных проводимостей, в схеме учтены проводимости, возникающие через междуэлектродные емкости.

Во входной цепи лампы, включающей участок между сеткой и катодом, действует емкость Сек- Через нее от источника подводимого сигнала Uc проходит емкостный ток 1скт- Он создает падение напряжения на внутреннем сопротивлении источника сигнала.

цепь

1*0-

Ig-cm Я

Выходная

Са-с

j цепь -\-•-о

J. I

Рис. 13.9. МеждуэлёктроднЫе ейквстй в триоде