Главная страница Электростатика проводников [0] [1] [2] [3] [4] [5] [6] [7] [8] [9] [10] [11] [12] [13] [14] [15] [16] [17] [18] [19] [20] [21] [22] [23] [24] [25] [26] [27] [28] [29] [30] [31] [32] [33] [34] [35] [36] [37] [38] [39] [40] [41] [42] [43] [44] [45] [46] [47] [48] [49] [50] [51] [52] [53] [54] [55] [56] [57] [58] [59] [60] [61] [62] [63] [64] [65] [66] [67] [68] [69] [70] [71] [72] [73] [74] [75] [76] [77] [78] [79] [80] [81] [82] [83] [84] [85] [86] [87] [88] [89] [90] [91] [92] [93] [94] [95] [96] [97] [98] [99] [100] [101] [102] [103] [104] [105] [106] [107] [108] [109] [110] [111] [112] [113] [114] [115] [116] [117] [118] [119] [120] [121] [122] [123] [124] [125] [126] [127] [128] [129] [130] [131] [132] [133] [134] [135] [136] [137] [138] [139] [140] [141] [142] [143] [144] [145] [146] [147] [148] [149] [150] [151] [152] [153] [154] [155] [156] [157] [158] [159] [160] [161] [162] [163] [164] [165] [166] [167] [168] [169] [170] [171] [172] [173] [174] [175] [176] [177] [178] [179] [180] [181] [182] [183] [184] [185] [186] [187] [188] [189] [190] [191] [192] [193] [194] [195] [196] [197] [198] [199] [200] [201] [202] [203] [204] [205] [ 206 ] [207] [208] [209] [210] Решением уравнения Лапласа является также суперпозиция шаровых гармоник с произвольными коэффициентами оо I = Е Е (<1тг-- + bimr)Yim{d,a). (П2.12) J=0 m=-l Если r(r, 1?, а) и r(r, а) - радиусы-векторы двух точек пространства, причем г > г (см. рис. 7), то 4 = r4l = -= У -7Т77г(со87). (П2.13) R г-г r-2-2rrcos7 + r-2 tr+i " > Функхщя 1/R называется производящей функцией для полиномов Лежандра. Имеет место следующая теорема сложения для сферических функхщй: (°S7) = 2 Е У1т{д,а)Уг1,{д,а). (П2.14) т=-1 Углы 1?, а И д, а! входят в (П2.14) вполне симметричным образом. Подстановка (П2.14) в (П2.13) приводит к разложению: где dSl = sin dddda - элемент телесного угла, и что произвольная функция от а с интегрируемым квадратом модуля может быть разложена в ряд f{d,a) = Y,<4rnYim{d,a). (П2.9) Коэффициенты Щт определяются формулами ajm = j YCmid,a)ma)dn. (П2.10) Функции вида r~~Yim{d,a) и ryjm(., а) называют шаровыми гармониками. Легко проверить с помошью (П2.4), что шаровые гармоники являются частными решениями уравнения Лапласа во всех точках, кроме г = 0: A[rYlMa)] = 0. (П2.11) 3. Цшшдрические функции 629 Из формулы (П2.13) следует (если положить = е") разложение: --= = Ve-+2Pj(cos7,). (П2.16) Vche-cosT? 3. ЦИЛИВДРИЧЕСКИЕ ФУНКЦИИ Цилиндрические функции Zp{kx) являются решениями уравнения Бесселя Решение, которое при р о ограничено в точке г = о, называется цилиндрической функцией первого рода (или функцией Бесселя): W = gE(--)%.„rg;,,)- (П3.2) Так как в уравнение (П3.1) входит j?, то J p также является решением этого уравнения. То же относится к любой линейной комбинации Jp и J p. Цилиндрическая функция второго рода (функция Неймана) определяется следующим образом: Jp(x)cosp.-J-p(x) > зшртг Часто употребляются также цилиндрические функции третьего рода (функции Ханкеля): Я(1)(х) = 7р(х) + гад,1 Hf\x) = Jp{x)-iNp{x).] В качестве общего решения уравнения Бесселя может быть взята линейная комбинация с произвольными коэффициентами любых двух линейно независимых цилиндрических функций. Такими функциями являются, в частности, Jp{x) и J-p{x), если р не равно целому числу. При р = п. Эту функцию называют иногаа функцией Вебера и обозначают Yp(x). где п - целое, функции Jn(ar) и J-n{x) = (-l)"J„(x) линейно зависимы, и тогда в качестве общего решения можно взять, например, линейную комбинацию J„ и ЛГ„. Цилиндрические функции от чисто мнимого аргумента называются модифицированными функциями Бесселя. При целом п они определяются равенствами: 1п{х) = г-» J„(ix), Кп{х) = г»+1Я1)(гх). (П 3.5) Функция Кп{х) называется функцией Макдональда. В физических задачах часто требуется знать приближенный вид цилиндрических функций при малых и больших значениях аргумента. При ж 1 имеем: 2РГ(р+1) Jn{x) Jo(x)wl-, /о(а:)и1 + , ж" 2»п! 1п{х) п \ 2"п! 2»(п - 1)! 2"-Чп - 1)! п{х) «---fi-, Кп{х) «-- JVo(x)«ln, Ко{х)\п, (П3.6) где n 1,1п7 = 0,5772. Выражения для функций Ханкеля при х < 1 могут быть получены из (П3.6) с помощью (П3.4). В частности, ffr(x)«l±lnf = ±ln(). (П3.7) Асимптотические выражения для цилиндрических функций (ж » 1): ад.Дсо.(х--), 7„(ж) w \/27гж (П3.8) [0] [1] [2] [3] [4] [5] [6] [7] [8] [9] [10] [11] [12] [13] [14] [15] [16] [17] [18] [19] [20] [21] [22] [23] [24] [25] [26] [27] [28] [29] [30] [31] [32] [33] [34] [35] [36] [37] [38] [39] [40] [41] [42] [43] [44] [45] [46] [47] [48] [49] [50] [51] [52] [53] [54] [55] [56] [57] [58] [59] [60] [61] [62] [63] [64] [65] [66] [67] [68] [69] [70] [71] [72] [73] [74] [75] [76] [77] [78] [79] [80] [81] [82] [83] [84] [85] [86] [87] [88] [89] [90] [91] [92] [93] [94] [95] [96] [97] [98] [99] [100] [101] [102] [103] [104] [105] [106] [107] [108] [109] [110] [111] [112] [113] [114] [115] [116] [117] [118] [119] [120] [121] [122] [123] [124] [125] [126] [127] [128] [129] [130] [131] [132] [133] [134] [135] [136] [137] [138] [139] [140] [141] [142] [143] [144] [145] [146] [147] [148] [149] [150] [151] [152] [153] [154] [155] [156] [157] [158] [159] [160] [161] [162] [163] [164] [165] [166] [167] [168] [169] [170] [171] [172] [173] [174] [175] [176] [177] [178] [179] [180] [181] [182] [183] [184] [185] [186] [187] [188] [189] [190] [191] [192] [193] [194] [195] [196] [197] [198] [199] [200] [201] [202] [203] [204] [205] [ 206 ] [207] [208] [209] [210] 0.0265 |