![]() |
Главная страница Электростатика проводников [0] [1] [2] [3] [4] [5] [6] [7] [8] [9] [10] [11] [12] [13] [14] [15] [16] [17] [18] [19] [20] [21] [22] [23] [24] [25] [26] [27] [28] [29] [30] [31] [32] [33] [34] [35] [36] [37] [38] [39] [40] [41] [42] [43] [44] [45] [46] [47] [48] [49] [50] [51] [52] [53] [54] [55] [56] [57] [58] [59] [60] [61] [62] [63] [64] [65] [66] [67] [68] [69] [70] [71] [72] [73] [74] [75] [76] [77] [78] [79] [80] [81] [82] [83] [84] [85] [86] [87] [88] [89] [90] [91] [92] [93] [94] [95] [96] [97] [98] [99] [100] [101] [102] [103] [104] [105] [106] [107] [108] [109] [110] [111] [112] [113] [114] [115] [116] [117] [118] [119] [120] [121] [122] [123] [124] [125] [126] [127] [128] [129] [130] [131] [132] [133] [134] [135] [136] [137] [138] [139] [140] [141] [142] [143] [144] [145] [146] [147] [148] [149] [150] [151] [152] [153] [154] [155] [156] [157] [158] [159] [160] [161] [162] [163] [ 164 ] [165] [166] [167] [168] [169] [170] [171] [172] [173] [174] [175] [176] [177] [178] [179] [180] [181] [182] [183] [184] [185] [186] [187] [188] [189] [190] [191] [192] [193] [194] [195] [196] [197] [198] [199] [200] [201] [202] [203] [204] [205] [206] [207] [208] [209] [210] Сопоставив следующее отсюда выражение d8 =-----с угло- gd(l-/3cos.) 7(1-/3 cos 1?)= вым распределением 7-квантов распада, найденным в ответе к задаче 635, получим распределение вероятностей для энергий фотонов распада: б max ~ Smin где Smin = а - минимальнос значение энергии 7-кванта распада (при . = 7г), 8тт = yj - максимальнос значение энергии 7-кванта распада (при . = 0). Отсюда видно, что спектр 7-квантов распада имеет в лабораторной системе отсчета прямоугольную форму, т. е. любые значения энергии в промежутке от 8тт до 8тях равновероятны. 639. т =---. 640. т = т\ + т\ + 2[у/{р{ +т\)(р + гп\) -pipacos.], с = 1; = 139,58 Л/эв. 641. гп\ = т + - 2\yJ(р -\- m)(j + ml) -эргсоз.г], с = 1. 642. т = 8 -р = ml + ml + л/1 - V = L =-nili,c = l. ® mi-Ь m2V 1 - е-лл т {""ю - m{f - ml (mo - тг) - m? -2- --. С-1, а) Та/Тя = 58,5; б) Т/Т = 7,27; в) ад «2, где m - масса исходного ядра, А.8 - энергия его возбуждения, причем тс » М. Из общих формул для Ti, Тг, а также из рассмотренных примеров видно, что большая часть энергии приходится на долю более легкой частицы. 644. Qa = Tb § 1. Энергия и импульс Ть + 2ть md + у/Т + 2Тьть + т1\ Qe+ = 109,6Л/эв; Ms+ = 1188,7Л/эв (S+ Qe+ = 116,1 Л/эв; Ms+ = 1189,3 Л/эв (S+ П + 7Г+); П + 7Г°). Оба обозначения М2+ находятся в хорошем согласии друг с другом. 645. Энергия Нш, уносимая квантом, меньше, чем Аё, на величину энергии {Aef /{2тс), уносимой ядром отдачи. В условиях жесткой связи ядра с кристаллической решеткой последняя не получает энергии (так как ее масса М 3> m очень велика) и квант уносит всю энергию, fvjj = Аё. 646. а) Закон сохранения энергии ограничивает равносторонний треугольник ABC (рис. 105а), высота ВО которого равна энергии распада Q = = т-т\ - т2 - тпз (с = 1). Расстояние от точки D до основания АС равно Tl по построению, расстояния от D до АВ и ВС легко вычисляются и оказываются равными Тг и Тз соответственно. Рис. 105 б) Величины импульсов при заданных массах всех частиц определяются заданием двух энергий, например Ti и Тг (так как Тз = Q - Ti - Тг), или их двумя линейными комбинациями хиу. Импульсы частиц, образовавшихся при распаде, являются сторонами треугольника (pi -I- Рг -Ь Рз = О в системе покоя распадающейся частицы). Углы треугольника характеризуют относительные направления вылета частиц и могут быть найдены по известным pi, Р2, Рз- в) Границы разрешенной области определяются условиями Pi + Р2 РЗ, -РЗ < Pi - Р2 < РЗ- Эти условия приводят к области, заштрихованной на рис. 1056. Сверху область ограничена прямой у = {т- mi)/2т, снизу - гиперболой х = ly + 2miy 647. Диаграмма Далица имеет вид, изображенный на рис. 1056. а) Ti„ax « Тг™» « Тзах « 69,8Л/эв. б) Ti™x = 4 «127Л/Эв, Т2™ах = Т2™ах = 2 228Л/эв. Максимальные импульсы всех трех частиц одинаковы. ![]() 648. Диаграмма Далица в приближении Q <С приведена на рис. 106. OB = Q, R = Q/Z, Т„ах = 2д/Зи50Л/эв. 649. Диаграмма Далица приведена на рис. 107. OS=Q, Ттах«210Л/эв. Внутренняя замкнутая кривая дается уравнением х = ± {2ту + y)[{m - т) - Ami " 2my] д[{т - т) - 2ту] [0] [1] [2] [3] [4] [5] [6] [7] [8] [9] [10] [11] [12] [13] [14] [15] [16] [17] [18] [19] [20] [21] [22] [23] [24] [25] [26] [27] [28] [29] [30] [31] [32] [33] [34] [35] [36] [37] [38] [39] [40] [41] [42] [43] [44] [45] [46] [47] [48] [49] [50] [51] [52] [53] [54] [55] [56] [57] [58] [59] [60] [61] [62] [63] [64] [65] [66] [67] [68] [69] [70] [71] [72] [73] [74] [75] [76] [77] [78] [79] [80] [81] [82] [83] [84] [85] [86] [87] [88] [89] [90] [91] [92] [93] [94] [95] [96] [97] [98] [99] [100] [101] [102] [103] [104] [105] [106] [107] [108] [109] [110] [111] [112] [113] [114] [115] [116] [117] [118] [119] [120] [121] [122] [123] [124] [125] [126] [127] [128] [129] [130] [131] [132] [133] [134] [135] [136] [137] [138] [139] [140] [141] [142] [143] [144] [145] [146] [147] [148] [149] [150] [151] [152] [153] [154] [155] [156] [157] [158] [159] [160] [161] [162] [163] [ 164 ] [165] [166] [167] [168] [169] [170] [171] [172] [173] [174] [175] [176] [177] [178] [179] [180] [181] [182] [183] [184] [185] [186] [187] [188] [189] [190] [191] [192] [193] [194] [195] [196] [197] [198] [199] [200] [201] [202] [203] [204] [205] [206] [207] [208] [209] [210] 0.0237 |