Главная страница  Электронные системыпри проектирования 

[0] [1] [2] [3] [4] [5] [6] [7] [8] [9] [10] [11] [12] [13] [14] [15] [16] [17] [18] [19] [20] [21] [22] [23] [24] [25] [26] [27] [28] [29] [30] [31] [32] [33] [34] [35] [36] [37] [38] [39] [40] [41] [42] [43] [44] [45] [46] [47] [48] [49] [50] [51] [52] [53] [54] [55] [56] [57] [58] [59] [60] [ 61 ] [62] [63] [64] [65] [66] [67] [68] [69] [70] [71] [72] [73] [74] [75] [76]

CaeJicTM одиночных проводников 121,0»

t

0.018mm

. 0,028лш

и, Т.... \ ..

I-1-L-1.

f, Гц

Рис. Г.6. Частотная аавнсимость импеданса медного сплошяоГС слоя земли.


Рис. Г.7. Прямолииейяый отрезок тонкостенной трубил



fia высоких частотах, f > fb [Гц], R « plInDt [OmI, L « (й„ 2л) [In (4 I>) + n/D I + 0,5D ] [Гн].

Ha рис. Г.8 показана частотная зависимость импеданса медных трубок длиной 1 м при различной тол-

IZl.Ow

7(3 V


10 70* 10 104 Iqs

Рнс. Г.8. Частотная зависимость импеданса круглых медных трубок длиной 1 м.

щине стенок. Медные трубки являются почти идеальными проводникамп, поскольку они прочны, доступны и при высоких частотах имеют относительно низкий импеданс для своей массы.



На рис. Г.9 показаны частотные зависимости им-педансов типичных стальных, алюминиевых и медных проводников и сплошных заземляющих слоев, иллюстрирующие влияние типа и материала проводящей


10 10 10 10 70 10 IQ Л7*

f, ГЦ

Рис. Г.9. Влнянне типа и материала проводящей среды па частотную зависимость ее импеданса.

среды на ход кривой импеданса. Обратите внимание на различные наклоны кривых при высоких частотах: импеданс проводников пропорционален частоте, а имт педанс заземляющих слоев - квадратному корню из частоты.




[0] [1] [2] [3] [4] [5] [6] [7] [8] [9] [10] [11] [12] [13] [14] [15] [16] [17] [18] [19] [20] [21] [22] [23] [24] [25] [26] [27] [28] [29] [30] [31] [32] [33] [34] [35] [36] [37] [38] [39] [40] [41] [42] [43] [44] [45] [46] [47] [48] [49] [50] [51] [52] [53] [54] [55] [56] [57] [58] [59] [60] [ 61 ] [62] [63] [64] [65] [66] [67] [68] [69] [70] [71] [72] [73] [74] [75] [76]

0.0139